232 / 320
230
эклиптической (SE) системы координат. Основным источником
информации при определении ориентации плоскостей конкретных
разрывов, помимо сведений о поведении компонент векторов ММП и
скорости потока, является установленный нами в результате
классификации тип разрыва. Известно, что одним из условий
вращательного разрыва и ударной волны является неизменность
компоненты магнитного поля, нормальной к поверхности разрыва во время
скачка ([H
n
]=0). Таким образом, если построить в трехмерном
пространстве компонент магнитного поля радиус-вектор и определить
положение скачка, то поверхность разрыва будет перпендикулярна
прямой, соединяющей две точки – до и после разрыва. На рисунке 7.15
схематично,
для
простоты
представления – на
плоскости,
продемонстрирована методика определения положения таких скачков.
На плоскости (Bx, By) векторами
r
1
, r
2
, r
3
и
r
4
указаны положения
радиус-вектора в пространстве значений компонент магнитного поля.
Скачок величины ММП наблюдается при самом большом по модулю
векторе
Δr
2
.
Он обозначен жирной стрелкой. Построив перпендикулярную
к нему плоскость, мы определим тем самым ориентацию плоскости скачка.
Так как данные по ММП и ПСВ представлены в SE системе координат, то,
выбрав безразмерные оси координат, можно показывать ориентацию
плоскости скачка, не привязывая плоскость к пространству значений
магнитного поля. На рисунке 7.16 для примера показаны временные
зависимости измеренных параметров на КА для события 04/04/96 типа
ударная волна (а) и найденная плоскость поверхности разрыва (б)
для этого скачка. По осям отложены условные единицы. Маркером
на рисунке 7.16 (а) отмечен момент скачка параметров.
Для определения ориентации плоскостей тангенциальных и
контактных разрывов следует пользоваться условиями H
n
=V
n
=0
(для тангенциального разрыва) и V
n
=0 (для контактного разрыва). Другими
словами, у тангенциальных и контактных разрывов должны вообще
отсутствовать компоненты магнитного поля и скорости, направленные по
нормали к поверхности разрыва. Это означает, что плоскость такого
разрыва должна быть всегда параллельна вектору
Δr
2
(см. рисунок 7.15)
в пространстве компонент магнитного поля или скорости. Однако
в трехмерном пространстве для данной прямой можно изобразить
бесконечно много параллельных прямых. Поэтому для получения
однозначного решения следует искать уравнение такой плоскости, которой
принадлежали бы две прямые – одна из пространства компонент