51 / 320
49
в визуализации вейвлет-спектра путем построения проекций на плоскость
,
a b
с изолиниями (изоуровнями), что позволяет проследить изменения
коэффициентов на разных масштабах во времени, а также выявить картину
локальных экстремумов этих поверхностей. Таким способом были
получены соответствующие графики локальных максимумов вейвлет-
спектра [
Астафьева, 1996
]. Применение техники постобработки
результатов вейвлет-анализа с получением вейвлет-скелетонных спектров
облегчает задачу объективного сопоставления спектров. Так,
для успешной оценки согласованности спектральные картины должны
содержать только ключевые особенности, что и отражают наборы вейвлет-
скелетонных спектров.
Особенностями скелетонов можно воспользоваться, сопоставляя
отдельные ветки по компонентам геомагнитного поля в конкретном
временном окне для разных станций на магнитном меридиане.
Количественно оценить однотипность скелетонов можно согласно
выражению, представленному в [
Бархатов и др., 2013
]. Заметим, что
данный подход имеет смысл только для пары скелетонов, находящихся
в пределах некоторого общего временного окна. Ширина этих окон была
нами отдельно определена путем вычисления суммарного времени
регистрации устойчивого режима колебаний до и после рассматриваемого
скелетона. В таблице 2.3 приведены усредненные расчетные значения для
временных окон вейвлет-скелетонов компонент магнитограмм станций.
Фиксация однотипных скелетонов в разных обсерваториях в одном
временном окне свидетельствует о синхронизации колебаний
магнитосферных
оболочек.
Это
обстоятельство
позволяет
классифицировать магнитосферные оболочки (с привязкой к магнитным
станциям) на группы с разными механизмами генерации исследуемых
колебаний, приняв во внимание общепринятые стандартные модели
магнитосферы [
Posch и др., 1983
].
Анализ задержек перемещения колебаний по широтам во время
различных по силе геомагнитных бурь выполняется путем вычисления для
пары скелетонов внутри общего временного окна скользящей величины
Dxn
как среднеквадратичного отклонения моментов регистрации
локальных максимумов спектра [
Бархатов и др., 2013
]. Рассмотрим
алгоритм поиска задержек. Так, на первом этапе определяем пару
скелетонов, наблюдающихся на разных обсерваториях в одном временном
окне с
Dxn
не меньше 70% (рисунок 2.13).